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在等号左侧加上一个表示空间波动的四维算符达朗贝尔□：□h00=?16πp
设想场的变化只因场源的波动，可有关系：
□=▽2+0（v2▽2）
又因为应力能量张量是 T00=p，□h00=?16πT这就是“线性爱因斯坦场方程”。
从这个表达式不难看出，这个方程中对 hαβ是线性处理的，就好像一个立体的东西压扁了给你看一样。
那么自然，质点系的引力场方程为： h00?=?8πT
引入爱因斯坦张量表示在弯曲时空中的静态场量即是：
Gαβ=?8πTαβ。
同时假设时空物质随着时空面的曲率而分布，就像袋子里的东西分布在袋子里一样，无指标简化表示即为：
G+Λ=±KT此即爱因斯坦场方程的基本形式。
Λ是宇宙学常数，爱因斯坦认为自己做错的项目，所以现在先把它看成 0即可。
根据场量显然系数 K=8π，左边的是黎曼曲率 Rαβ，而据比安基恒等式可以完成移项，所以就是： Rac?12Rgac=8πGTαβ
若是在电磁场中，根据麦克斯韦方程，空间内真空光速平方系真空电容率与真空磁导率之乘积，即：
?? C2=μ?ε?
因此?? Rac?12Rgac=8πGμ?ε?Tαβ，又因为 Tαβ是二阶张量场切使用几何单位制 C≡1，统一量纲，于是得到：
Rac?12Rgac=8πGC4Tαβ
此即......电磁作用下的爱因斯坦场方程。（之前有读者一直好奇场方程怎么来的，有机会就写了一下，全程靠记忆打出来的，应该没错，我这大概是起点第一个把场方程详细推导过程写出来的书？大概....）
哪怕是截止到后世的2023年。
爱因斯坦场方程依旧没有解析解，只有一些特解。
其中最着名的特解显然就是史瓦西解，也就是史瓦西度规——早先提及过，度规就是解的一种说法。
而在这少数特解中，有一个解最为特殊。
它便是.....
AdS，也就是反德西特度规。
它是爱因斯坦场方程在宇宙常数为负时的最大对称真空解，通常也被称为“点内空间”。
这个特解出现的时间很早，毕竟威廉·德西特是最早几位和爱因斯坦共同研究时空结构的学者，反德西特度规和德西特度规都是用他名字命名的。
但是......
这个特解虽然存世的时间很长，但一直以来都没有多少物理方面的研究价值。
不过如今看来，似乎杨振宁在这方面发现了什么？
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